La Cinématographie française (Jan - Apr 1937)

♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦ CINE R/XPHBE m SE ♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦♦ couche saline. Cela est en effet possible, tout au moins quand la couche de sel est très mince (d'une épaisseur de 100 — 1000 molécules), du fait précisément que le champ produit par un ion positif suffit à extraire un électron de cette couche métallique. Au cas où dans la couche saline sont incorporées des particules de métal très divisé, celles-ci pourront faire office de fournisseurs intermédiaires; si pourtant le mécanisme de relayage est insuffisamment développé, ou s'il est surchargé par suite d'une demande de courant trop intense, il peut se manifester des phénomènes de fatigue, du fait qu'il subsiste dans la couche, des charges positives non neutralisées. L'incorporation de particules métalliques dans le réseau salin améliore ce mécanisme et peut sérieusement accrotre le rendement. Il est évident que la couche de sel doit être choisie telle que l'énergie d'ionisation pour l'atome alcalin qui s'y trouve absorbé, soit réduite autant que possible; la longueur d'ion de limite s'en trouve déplacée vers le rouge. Mieux encore qu'avec les halogénures, ceci a lieu avec les oxydes, et surtout avec l'oxyde de césium. La meilleure disposition, trouvée après de multiples essais, consiste en un miroir d'argent, qu'on oxyde par une décharge en effluves dans l'oxygène. L'oxyde d'argent ainsi obtenu est exposé à l'action de la vapeur de césium. L'oxyde d'argent donne naissance à l'oxyde de césium, laissant réparti l'argent libre ainsi formé, sous forme finement divisée à l'intérieur de l'oxyde de césium. Il se produit des points perturbateurs qui entraînent un accroissement de la conductibilité de cet oxyde. Le tableau II indique la sensibilité atteinte à l'aide des cellules photoélectriques au césium, ainsi que la région de longueurs d'ondes pour la sensibilité maximum et la limite photoélectrique. Les sensibilités sont données en [xA/lumen, l'éclairement étant réalisé au moyen d'une lampe à filament de tungstène, fonctionnant à la température de 2600° K. Une faible partie seulement des quanta de lumière sont captés par les atomes de césium absorbés, notamment. La plus grande partie des quanta se trouvent être absorbés par la couche colorée du sel, où leur effet est nul, du point de vue considéré. Dans des cas déterminés, le courant photoélectrique peut encore être intensifié par le remplissage de la cellule à l'aide de gaz rares; l'ionisation par choc des électrons avec les atomes du gaz rare entraîne que pour un électron quittant la cathode photoélectrique, en moyenne 5 à 10 électrons atteignent l'anode. De cette manière on réussit à réaliser pendant un temps assez long et aux intensités faibles, des courant de l'ordre de 100 à 200 ,A lumen. Parmi les inconvénients de ce remplissage gazeux, citons d'abord l'inertie de ces cellules, une conséquence de la lenteur relative du processus d'ionisation et de désionisation, puis le fait qu'il n'existe pas une relation linéaire entre le flux lumineux et le courant électronique, sans parler des variations « accidentelles » assez importantes, dans le courant d'électrons, sous éclairement constant et qui se manifestent comme bruit de fond. La fia. 4 indique le courant photoélectrique moyen en u.A/Iumen des cellules normales à remplissage gazeux et à cathode au césium. Elle se caractérisent par l'absence du courant de saturation. Le courant croissant avec la tension appliquée, il finit par se produire, du fait de l'ionisation qui va toujours en augmentant, un régime de décharge disruptive, dans lequel le courant à travers le gaz rare, se maintient indépendamment de l'éclairement. Dans les deux types de cellules, la charge admissible est de 5 m A par 100 cnr de surface cathodique. Après 1000 heures, la sensibilité dans ces conditions est tombée à 60 % de sa valeur primitive. La tension disruptive de la cellule à remplissage de gaz, dans l'obscurité est de 150 volts, la tension de service de 100 volts. Dans l'obscurité, le courant existant à la température ambiante du fait de l'émission thermique, atteint environ 10 — '" A par cm2 de cathode. Aux températures de 15 à 30° C, cette émission croît de 10 % par degré. 150 V 20397 I i;:. ?._ Intensité de courant photoélectrique ni l'onction de l.i tension d'anode pour une cellule à remplissage gazeux. V l'opposé il.-s courbes des cellules à vide (lig. 1 ) celle-ci n'accuse pas de saturation û tension d'anode erois-ante. Dans l'ultra-violet (par exemple en deçà de 4000 ou 3000 A) on utilise d'autres cellules et notamment des cellules au Na endessous de 4000 A, des cellules au Cd endessous de 3.000 A; en dessous de 3.500 A on doit utiliser un ballon en un verre transparent pour i'ultra-violet; aux longueurs d'ondes inférieures à 2800 A, on doit faire usage de quartz. Tableau 11 sensibilité longueur d'onde de longueur t'fltirhc -rn-ili\ c maximale sensibilité max. d'onde critique ;/ \ l.m*) \ \ < ■ (l-r) tu:. f>:i(lft \g avec couche motio .ilmniquc de ( V, el de (' 1,5 3500 81)1111 Ag avec CsjO i-l Cs (monoulomiqilc) . . . \2 6100 11500 idem avec \<s dans le CssO Jll 7000 81100 12000 idem avec Cs dan> le Cs.O II 7501) KtJOII 1 1000 idem nvee \u et (i dans le Cs20 .->.-» 7500—8500 1 701111 *) Pour la lumière d'une lampe à la température de 2600 K. filament de i La fig 1, déjà envisagée antérieurement, représente les résultats qu'on atteint avec de pareilles cathodes photoélectriques. Les courbes se rapportent à des cellules construites de la manière décrite ci-dessus, et notamment la courbe 1 à la cellule à base normale, et la courbe 2 aux cellules d'une base spéciale. Le rendement, autrement dit le rapport entre le nombre de photo-électrons expulsés et le nombre de quanta de lumière incidents, atteint dans ce dernier cas, pour la longueur d'onde optimum, environ 1 : 100. Nous sommes très loin de la valeur 1:1. Une prise de vue originale aux Studios dejoinville pour ie récent film de Fernandel : Ignace